无芯射频标签散射场分析和极点提取研究
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当此导体受到已知强迫电流和磁荷(J，M)电场激励时，那么所有场将是具有
时谐函数。在激励场
已知，对完纯导体面积为S，设其表面电流为J，散射场为
，这时整个区域的场为(E，H)。
上标带撇号和不带撇号的分别表示源的坐标和场的坐标。
为激励场的傅里叶变换，分别表示投射波的电场强度；J，M，ρ分别是等效源。如果只关心远场区，则上式可以简化为：
2 试验仿真和数据分析
下面给出具有对称性的边长为30 mm的两个对称正三角形构成的具有蝶形金属天线标签如图2(a)的雷达散射截面的仿真结果。完纯导体标签的雷达散射截面是频域的函数。当标签不开槽时，在激励源超宽带(UWB)脉冲的照射下，雷达散射是平滑的频域函数如图2(b)所示。当在金属标签上开槽时，那么标签的散射截面会出现凹点(极值点)。凹点所对应的频率，就是极值频率。这个极点的位置不但与标签的尺寸有关，而且与开槽的尺寸，位置，形状有关。利用FEKO仿真软件可以分析出开槽的位置，以及开槽的大小。通过分析得出通常开槽的大小一般取频率波长的1／4，或1／8可以获得较为理想的散射截面。本文给出了开槽数为零，即不开槽以及开槽数为8的散射截面。激励频率为2～10 GHz，开槽宽度为0．75 mm，开槽间距为1．732 mm方向为0°，30°，60°情况下的散射结果。表1给出了开槽数是8的具体参数。本文引用地址：https://www.eepw.com.cn/article/154628.htm
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