功率型线绕电阻器的热计算
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2 最高表面温升
由式(5)可知：当t=0时，T=T0。表明电阻表面温度不会低于室温。当t→∞时，T=T0+(0．24P／aS)，是一个与时间无关的常量。此时，温度已达到平衡，电阻器的表面温升达到极限，电阻器所消耗的电能全部转化为热能通过电阻器表面散发出去。
电阻器表面温度不再升高。最高温升为：
由式(6)可知，电阻器表面最高温升正比于所承受的功率，与散热系数、等效散热面积成反比。要想在同等功率下降低温升要尽可能的增大散热系数和散热面积。因此，功率型线绕电阻设计时，应选择合适的材料及采取合理的散热结构，以求增大散热面积和获得较好的散热系数。
3 时间常数τ
在式(7)中，常数τ反映了温度变化的速度，决定了电阻器达到热平衡的时间：因此
定义为时间常数。其中a为散热系数，这里的“散热”综合了热传递的三种方式一辐射、传导、对流。为综合散热系数。
由此可见，时间常数τ是温升达到平衡温度的63.2％时所需的时间当加热时间达到3τ时，温度基本趋于稳定。
由式(7)得：
， 对等式两边取对数得：
式中：τ的大小表示了电阻通电时温度上升的快慢。通常，认为当时间t=3τ时，升温过程结束。
4 散热系数a
散热系数a与产品的结构有很大关系，他不但影响线绕电阻升温的时间常数，而且控制着线绕电阻最高表面温升。因此，当电阻的体积和材料已确定时，可以通过改变电阻的结构来调整Tm与τ。在实际过程中，散热系数a是一个很复杂的参数，很难通过理论计算获得，但可以通过试验获得。给一个线绕电阻施加额定功率，在不同的时刻测试电阻的表面温升，直到电阻达到平衡温度(Tm)。描绘出升温曲线，在曲线上升变化率较大的地方选取△T和对应的t，通过式(8)可计算得出τ。通过
可计算出散热系数a。以下是RX20被釉功率型线绕电阻器的实验数据：样品：RXG20-200(额定功率：200 W，阻值2．3 Ω)；
试验方法：对样品施加额定功率U=
=21．4 V)；环境温度：19℃。
实验数据如表1所示，曲线如图2所示。取：Tm=234℃；t=12 min；△T=188-19=169℃。经计算得τ=9．38 min。瓷基体的比热容C=0．175 cal／(℃·g)，电阻体质量m=630 g，表面积S=0．029 233 4 m2。将数据带入：
可得：a=6．7 cal／(℃·m2·s)。即：当电阻体表面温度与环境温度相差1℃时，实验电阻释放的热量为6．7 cal／(s·m2)；
将a=6．7cal／(℃·m2·s)、S=0．029 233 4 m2代入式(6)可算出电阻表面最高温升的理论值为244．5℃，高于试验温度。因为实验时，实验环境有空气流动，加速了能量的耗散，降低了电阻器的表面温度。
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